Хорошо, для чего это стоит, вот как я это представляю.
Как вы говорите, линия передачи имеет как распределенную емкость, так и распределенную индуктивность, которые в совокупности образуют ее характеристическое сопротивление Z 0 . Предположим, у нас есть шаговый источник напряжения, выходной импеданс которого Z S соответствует Z 0 . До t = 0 все напряжения и токи равны нулю.
В тот момент, когда происходит этот шаг, напряжение от источника делится само поровну между Z S и Z 0 , поэтому напряжение на этом конце линии составляет V S / 2. Первое, что должно произойти, это то, что первый бит емкости должен быть заряжен до этого значения, что требует, чтобы ток протекал через первый бит индуктивности. Но это немедленно приводит к тому, что следующий бит емкости заряжается через следующий бит индуктивности и так далее. Волна напряжения распространяется вниз по линии, за ней течет ток, но не впереди.
Если дальний конец линии завершается нагрузкой с тем же значением, что и Z 0 , когда волна напряжения попадает туда, нагрузка немедленно начинает потреблять ток, который точно соответствует току, который уже течет в линии. Там нет причин, чтобы что-то изменить, поэтому нет отражения в строке.
Однако предположим, что дальний конец линии открыт. Когда волна напряжения попадает туда, нет места для тока, который течет прямо за ним, поэтому заряд «накапливается» в последнем бите емкости, пока напряжение не достигнет точки, где он может остановить ток в последнем немного индуктивности. Требуемое для этого напряжение оказывается в два раза больше поступающего напряжения, что создает обратное напряжение на последнем бите индуктивности, которое в первую очередь соответствует напряжению, которое запустило ток в нем. Однако теперь у нас есть V S на этом конце линии, в то время как большая часть линии заряжена только до V S / 2. Это вызывает волну напряжения, которая распространяется в обратном направлении, и, как это распространяется, ток, который все еще течет впередволны сводится к нулю за волной, оставив линию позади него загружают в V S . (Другой способ думать об этом состоит в том, что отражение создает обратный ток, который точно отменяет первоначальный прямой ток.) Когда эта отраженная волна напряжения достигает источника, напряжение на Z S внезапно падает до нуля, и, следовательно, ток падает до нуля. , слишком. Опять же, сейчас все в стабильном состоянии.
Теперь, если дальний конец линии закорочен (а не открыт), когда туда попадает падающая волна, мы имеем другое ограничение: напряжение на самом деле не может расти, а ток просто течет в короткое замыкание. Но теперь у нас есть другая нестабильная ситуация: этот конец линии находится в 0 В, но остальная часть линии все еще заряжена до V s / 2. Следовательно, дополнительный ток протекает через короткое замыкание, и этот ток равен V S / 2, деленному на Z 0 (что оказывается равным исходному току, протекающему в линию). Волна напряжения (шаг от V S/ 2 до 0 В) распространяется в обратном направлении, и ток за этой волной в два раза превышает исходный ток перед ней. (Опять же, вы можете думать об этом как о отрицательной волне напряжения, которая отменяет исходную положительную волну.) Когда эта волна достигает источника, клемма источника получает напряжение 0 В, полное напряжение источника падает через Z S, а ток через Z S равно току, текущему в линии. Все снова стабильно.
Помогает ли что-нибудь из этого? Одним из преимуществ визуализации этого с точки зрения реальной электроники (в отличие от аналогий, связанных с веревками, грузом или гидравликой и т. Д. И т. Д.), Является то, что это позволяет вам легче рассуждать о других ситуациях, таких как сосредоточенные емкости, индуктивности или Несоответствующие резистивные нагрузки подключены к линии электропередачи.